Уравнение движения груза x=x(t) (x- в см, t - в секундах) 5+40t^2.
Радиус (в см) R2=30,r2=20;R1=50,r1=35.Пользуясь иллюстрацией за данным уравнением прямолинейного движения груза определите скорость и ускорение точки М механизма в момент времени, когда груз пройдёт путь S=0,34м.

$x(t) = 5 [ {_{CM}} ] + 40 [ frac{_{CM}}{c^2} ] t^2$ ;

$l_{r2} (t) = frac{r_2}{R_2} x(t)$ – уравнение движения произвольной точки малого обода левого колеса вдоль самого обода.

$l_{R1} (t) = l_{r2} (t) = frac{r_2}{R_2} x(t)$ – уравнение движения произвольной точки большого обода правого колеса вдоль самого обода.

$l_{r1} (t) = frac{r_1}{R_1} l_{R1} (t) = frac{r_1}{R_1} frac{r_2}{R_2} x(t) = frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} x(t)$ – уравнение движения произвольной точки малого обода правого колеса вдоль самого обода, т.е. это и есть уравнение движения точки M в полярной системе, вдоль окружности обода. Итак:

$l_M (t) = frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} x(t)$ ;

$l_M (t) = frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} ( 5 [ {_{CM}} ] + 40 [ frac{_{CM}}{c^2} ] t^2 )$ ;

Продифференцировав это выражение, мы и найдём скорость и тангенциальное ускорение:

$v_M (t) = l_M (t) = frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} ( 80 [ frac{_{CM}}{c^2} ] t )$ ; (I)

$a_tau (t) = l_M (t) = 80 [ frac{_{CM}}{c^2} ] frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2}$ ;

Нормальное ускорение можно найти из кинематики вращения:

$a_n (t) = frac{ v_M^2 (t) }{ r_1 } = ( frac{ 80 [ frac{_{CM}}{c^2} ] r_2 t }{ R_1 R_2} )^2 r_1 = 80 [ frac{_{CM}}{c^2} ] frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} frac{ 80 [ frac{_{CM}}{c^2} ] t^2 r_2 }{ R_1 R_2 }$ ;

$a_n (t) = frac{ 80 [ frac{_{CM}}{c^2} ] t^2 r_2 }{ R_1 R_2 } a_tau (t)$ ;

$frac{ a_n (t) }{ a_tau (t) } = frac{ 80 [ frac{_{CM}}{c^2} ] t^2 r_2 }{ R_1 R_2 }$ ;

$a_M (t) = sqrt{ a_tau^2 + a_n^2 } = a_tau sqrt{ 1 + ( frac{ a_n }{ a_tau } )^2 } = 80 [ frac{_{CM}}{c^2} ] frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} sqrt{ 1 + ( frac{ 80 [ frac{_{CM}}{c^2} ] t^2 r_2 }{ R_1 R_2 } )^2 }$ ; (II)

$S = 5 [ {_{CM}} ] + 40 [ frac{_{CM}}{c^2} ] t^2$ ;

Из условия для времени движения, найдём t :

$t^2 = frac{ S - 5 [ {_{CM}} ] }{ 40 [ frac{_{CM}}{c^2} ] } = frac{ S / [ {_{CM}} ] - 5 }{ 40 } [c^2]$ ;

$t = frac{ [c] }{2} sqrt{ frac{ S / [ {_{CM}} ] - 5 }{ 10 } }$ ;

Подставим это в выражения скорости (I) и ускорения (II):

$v_M (t) = frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} ( 4 [ frac{_{CM}}{c} ] sqrt{ 10 ( S / [ {_{CM}} ] - 5 ) } )$ ; (I*)

$a_M (t) = 80 [ frac{_{CM}}{c^2} ] frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} sqrt{ 1 + ( frac{ ( 2S - 10 [ {_{CM}} ] ) r_2 }{ R_1 R_2 } )^2 }$ ; (II*)

Вот и всё. Остался только арифметический расчёт.
В результате скорость в см/с должна получиться близкой к числу, равному пятой степени двойки, а ускорение, выраженное в см/с^2 должно получиться числом, совпадающим со вторым годом после окончания II-ой Мировой Войны.

||||| ВТОРОЙ СПОСОБ (более техничный) |||||

Обозначим:

$x_o = 5 [ {_{CM}} ]$ и $a = 80 [ frac{_{CM}}{c^2} ]$ ;

теперь нигде можно не учитывать размерности, они автоматически учтутся во введённых константах:

$x(t) = x_o + frac{ a t^2 }{2}$ ;

$l_{r2} (t) = frac{r_2}{R_2} x(t)$ – уравнение движения произвольной точки малого обода левого колеса вдоль самого обода.

$l_{R1} (t) = l_{r2} (t) = frac{r_2}{R_2} x(t)$ – уравнение движения произвольной точки большого обода правого колеса вдоль самого обода.

$l_{r1} (t) = frac{r_1}{R_1} l_{R1} (t) = frac{r_1}{R_1} frac{r_2}{R_2} x(t) = frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} x(t)$ – уравнение движения произвольной точки малого обода правого колеса вдоль самого обода, т.е. это и есть уравнение движения точки M в полярной системе, вдоль окружности обода. Итак:

$l_M (t) = frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} x(t)$ ;

$l_M (t) = frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} ( x_o + frac{ a t^2 }{2} )$ ;

Продифференцировав это выражение, мы и найдём скорость и тангенциальное ускорение:

$v_M (t) = l_M (t) = frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} a t$ ; (I)

$a_tau (t) = l_M (t) = frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2 } a$ ;

Нормальное ускорение можно найти из кинематики вращения:

$a_n (t) = frac{ v_M^2 (t) }{ r_1 } = ( frac{ a r_2 t }{ R_1 R_2} )^2 r_1 = ( frac{ a t^2 r_2 }{ R_1 R_2 } ) frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} a$ ;

$a_n (t) = frac{ a t^2 r_2 }{ R_1 R_2 } a_tau (t)$ ;

$frac{ a_n (t) }{ a_tau (t) } = frac{ a t^2 r_2 }{ R_1 R_2 }$ ;

$a_M (t) = sqrt{ a_tau^2 + a_n^2 } = a_tau sqrt{ 1 + ( frac{ a_n }{ a_tau } )^2 } = a frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} sqrt{ 1 + ( frac{ a t^2 r_2 }{ R_1 R_2 } )^2 }$ ; (II)

$S = x_o + frac{ a t^2 }{2}$ ;

Из условия для времени движения, найдём t :

$a t^2 = 2 ( S - x_o )$ ;

$t = sqrt{ 2 frac{ S - x_o }{a} }$ ;

Подставим это в выражения скорости (I) и ускорения (II):

$v_M (t) = frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} ( sqrt{ 2 a ( S - x_o ) } )$ ; (I*)

$a_M (t) = a frac{ r_1 r_2 }{ R_1 R_2} sqrt{ 1 + ( frac{ 2 ( S - x_o ) r_2 }{ R_1 R_2 } )^2 }$ ; (II*)

Арифметический расчёт и в этом случае, разумеется, даст те же результаты. Но сами формулы, не содержащие единиц измерения, выглядят более компактно.